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Nolan Reynier Nomer 2026-05-07 17:56:42 +02:00
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commit a582486ead
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latex/contents.tex
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@ -228,8 +228,8 @@ La stabilité du système est vérifiée pour tous les cas.
\frac{\partial^2\omega}{\partial\zeta^2}(\zeta,t) \\
\rho(\zeta)\frac{\partial\omega}{\partial t}(\zeta,t)
\end{bmatrix} = \begin{bmatrix}
\phi(\zeta)^T & 0000 \\
0000 & \phi(\zeta)^T
\phi(\zeta)^T & 0_{1 \times 4} \\
0_{1 \times 4} & \phi(\zeta)^T
\end{bmatrix} \begin{bmatrix}
x_{1d} \\ x_{2d}
\end{bmatrix}
@ -251,8 +251,10 @@ La stabilité du système est vérifiée pour tous les cas.
\end{bmatrix}d\zeta^2 + \underbrace{\int C_1(t)d\zeta + C_2(t)}_{\zeta C_1(t) + C_2(t)}
\end{aligned}
\end{equation*}
Du côté gauche de la poutre soit $\zeta = 0$, la vitesse et la déformation de la poutre sont nulles. Grâce à ces deux données, nous pouvons calculer les constantes représentant les conditions
initiales qui sont donc aussi nulles.
En calculant les intégrales de $\phi(\zeta)$, nous retrouvons les coefficients de $C_w(\zeta)$. Nous avons alors bien $w(\zeta ,t) = C_w(\zeta) x_d (t)$.
$C_1$ et $C_2$ ?????????????????
\section{Retour de sortie}